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By Dr. rer. nat. Wolfgang Harth, Dr.-Ing. Manfred Claassen (auth.)

ISBN-10: 3540102035

ISBN-13: 9783540102038

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Da es den Stromflußwinkel von lj festlegt, wird damit die erzeugte Leistung PD (vgl. 5/18) 59 8=1f ~------~----------~~~--~ Abb. 24. Zeitlicher Verlauf der Weite wt der Raumladungszone und des Ortes w'l des Lawinenimpulses (e; Klemsignallaufwinkel; es; Großsignallaufwinkel) und auch der Wirkungsgrad I] beeinflußt. Während sich beim n-Modus (e = n) für m = D/vo ~ 2/n keine Änderung ergibt, wird für Kleinsignallaufwinkel e < n (in Abb. 24 ist e opt = 3 n/4 gewählt) mit zunehmender Aussteuerung es erheblich reduziert und damit der Wirkungsgrad verkleinert (vgl.

Der Verschiebungsstrom ist in dieser Näherung durch die zeitabhängige Varaktorkapazität C (l) 58 = A 8/W to = A) U U (I Y' bestimmt). 3r------,------,-----~------~ t ! ----- ----1-- ~2 Abb. 23. 5/16) ist ersichtlich, daß der durch die Wirkkomponenten des Verschiebungsstromes hervorgerufene Anteil des Influenzstromes (~O) von gleicher Größenordnung ist wie der durch den Konvektionsstrom hervorgerufene Anteil (~I1Er,) allein. In Abb. 23 ist lj(t) während der Driftphase für einen mittleren Spannungshub von m = V/V o = 0,4 dargestellt.

In der Driftzone fließt nur ein Elektronenstrom, da der in der Lawinenzone erzeugte Löcherstrom über den p + -Kontakt abgesaugt ist. Voraussetzungsgemäß ist in der Driftzone die Ionisationsrate (J. gleich Null. 3/15) welche eine in x-Richtung wandernde Welle dargestellt, deren Phasengeschwindigkeit gleich der Elektronendriftgeschwindigkeit Vs ist. 3/13) kontinuierlich in die Elektronenstromdichte der Driftzone J n (0, t) = J n (t) = Je(t) über. 3/16) Die Wellen struktur des Driftstromes ist damit eindeutig durch den zeitlichen Verlauf der Lawinenstromdichte Je(t) festgelegt.

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